Главная > Физика > Введение в физику (А. И. Китайгородский)
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Изобарический процесс.

Все три слагаемые, фигурирующие в первом начале, отличны от нуля в этом процессе. Система обменивается со средой теплом и работой без изменения давления в системе. Наиболее распространенный вариант этого процесса заключается в том, что тело получает из среды тепло, но не обращает его целиком на увеличение своей внутренней энергии, а частично возвращает в среду уже в виде механической работы. На других возможностях не будем задерживать внимания.

Совершенно ясно, что теплоемкости при этом процессе и при рассмотренном выше изохорическом должны отличаться. В изобарическом процессе подводимое тепло расходуется не только на нагрев, поэтому теплоемкость (так мы обозначим теплоемкость при постоянном давлении) должна быть больше, чем В некоторых случаях эту разность можно оценить

Разделим выражение первого начала на приращение температуры:

Это — выражение теплоемкости, верное для любого процесса, в том числе и для интересующего нас изобарического. Для газов последняя формула перепишется так:

Для идеального газа результат получается очень простой. Так как то Таким образом, разность теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме равна произведению числа молей газа на универсальную газовую постоянную. Тогда для молярных теплоемкостей

Учитывая, что ,

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление