Главная > Физика > Введение в молекулярную физику и термодинамику
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 11. Теплоемкость твердых тел

а. Классическая теория теплоемкости.

Молекулы в твердом теле колеблются около своих положений равновесия с амплитудой, которая увеличивается с повышением температуры. Мы будем для простоты рассматривать лишь такие твердые тела, в которых образующие их частицы являются атомами, как в металлах и отвердевших инертных газах, так что внутренних колебаний и вращения не происходит. В случае небольших смещений от положений равновесия восстанавливающая сила пропорциональна смещению, т. е. каждый атом совершает гармонические колебания с частотой, пропорциональной квадратному корню из отношения возмущающей силы (на единицу смещения) к массе.

Среднюю кинетическую энергию каждого из атомов можно вычислить с помощью закона равномерного распределения, который сохраняет свою силу и в этом случае. Это колебательное движение имеет три степени свободы, поскольку оно является суперпозицией колебаний в трех взаимно перпейдикулярных направлениях. Таким образом, средняя кинетическая энергия атома численно

равна Однако, как известно из теории колебаний, в случае гармонического вибратора средняя по времени от кинетической энергии равна средней по времени от потенциальной энергии, так что последняя тоже равна

Если вещество состоит из одноатомных молекул, то найденная энергия вибраторов и потенциальная энергия молекул друг относительно друга и составляют энергию кристалла, так что полная энергия одной килограмм-молекулы равна Если объем кристалла остается постоянным, то потенциальная энергия не зависит от температуры кристалла; следовательно, теплоемкость одной килограмм-молекулы при постоянном объеме будет Еще до создания изложенной теории Дюлонг и показали (1818 г.), что для большого числа металлов теплоемкость одной килограмм-молекулы приближенно равна 6 ккал, что находится в хорошем согласии с нашим теоретическим значением кал/моль). При постоянном давлении кристалл немного расширяется, так что необходимо подвести небольшое количество тепла для того, чтобы увеличить и совершить очень малую внешнюю работу. В соответствии с этим теплоемкость при постоянном давлении обычно больше теплоемкости при постоянном объеме примерно на 0,5 кал/моль.

б. Квантовая теория теплоемкости.

Отклонения от классической теории проявляются при низких температурах: С становится меньше теоретического значения и при очень низких температурах стремится к нулю.

Объяснение этого уменьшения теплоемкости при низких температурах дал в 1905 г. Эйнштейн ( который указал, что колебания атомов в твердом теле, аналогично колебаниям атомов в молекуле, нужно рассматривать с квантовомеханической точки зрения. Согласно формуле (6.9), средняя энергия вибратора с частотой при температуре без учета нулевой энергии равна

Но каждый из атомов имеет три степени свободы, а на каждую степень свободы приходится средняя энергия (11.1). Отсюда следует, что полная энергия тепловых колебаний одной килограмм-молекулы кристалла за вычетом полной нулевой энергии равна

где характеристическая температура твердого тела. При высоких температурах выражение приводится к тогда как при низких температурах и — стремится к нулю. Теплоемкость равна производной от и по температуре

На фиг. 32 полученная Эйнштейном теоретическая кривая хода теплоемкости (2) сравнивается с опытными данными для серебра. Легко видеть, что если значение выбрано таким образом, что теоретическая кривая хорошо согласуется с опытными данными при высоких температурах, то при низких температурах она спадает гораздо быстрее, чем экспериментальная кривая.

Это расхождение было устранено Дебаем в 1912 г. Он указал, что гипотеза о независимости колебаний атомов от движения соседних атомов верна лишь в том случае, когда положения равновесия не зависят от этого движения. Однако положения равновесия сильно зависят от положений соседних атомов, так как сфера действия межмолекулярных сил сравнительно мала. Если некоторый атом смещается из своего положения равновесия, то это же самое произойдет и с соседними атомами. Поэтому точка, в которую возвращается атом, тоже сместится, так что восстанавливающая сила будет меньше, чем мы могли бы ожидать с первого взгляда.

Итак, вместо индивидуальных колебаний каждого атома мы должны рассматривать коллективные колебания всех атомов кристалла вместе. Так же как и в

случае многоатомной молекулы, мы можем разложить колебательное движение кристалла, содержащего атомов, на собственных, или нормальных, колебания с целым рядом частот Согласно квантовой теории, каждое из этих колебаний имеет среднюю энергию, определяемую выражением (11.1). Суммируя по всем собственным колебаниям, мы находим выражение для полной энергии кристалла, дифференцируя которое по получаем значение С,

Фиг. 32. Зависимость удельной теплоемкости твердого тела (серебра) от абсолютной температуры в сравнении с законом и теоретическими кривыми Эйнштейна (2) и Дебая (5).

Такое совершенно общее развитие теории было дано не Дебаем, а гораздо позже Блэкманом (1935 г.). Дебай значительно упростил проблему: он пренебрег дискретной атомной структурой кристалла и рассматривал твердое тело так, как если бы оно было непрерывной упругой средой. Тогда колебания кристалла являются обычными продольными и поперечными волнами, которые возникают при распространении звука.

Результаты вычислений, проведенных для этой упрощенной модели, оказались в хорошем соответствии с опытными данными (кривая 3 на фиг. 32). При очень низких температурах теплоемкость становится практически пропорциональной Этот результат тоже очень хорошо согласуется с опытными данными; действительно,

на фиг. 32 зависимость теплоемкости от представляет собой прямую линию 1.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление